Free Mp3 Ringtones

defgf24uw

全息光学元件的光线追迹
R=o【37)其解为0：＆=R1exp(l)+R2exp(2)(3 Cool

同理可得：S。一Slexp(l2)+S2exp()(39)式中：yl_=』2r旦ce+詈+)±[(R，R，S，S是复常数，须由边界条件决定。由式(3 Cool

、(39)可得HOE的衍射效率为：一(4。)(41)5．3耦合波理论的修正上节简单介绍了Kogelnlk于1969年提出的用于求体积HOE衍射效率的耦合波理论。其理论成功地预言了体积HOE的波长与角度选择响应和获得高的衍射效率，但是它有理论不完备的缺陷，需作修正。其理论不完备在于：在偏离Bragg条件时仍假设(20)式成立，这将带来物理意义上的矛盾；在满足Bragg条件时三矢量置，、置n眉组成以为底的等腰三角形；在偏离Bragg条件时三矢量K，、K组成的三角形将不是等腰三角形。这时，l置，l≠l置l即≠其物理意义是入射波经H0E衍射后，其波长将改变。此现象为非线性效应，只有某些物质在强光照射下才发生而作显示用的HOE并非强光照射，所以并不发生此效应，实际也未发现此效应。所以其结果的物理意义是矛盾的。为此下面推导以(12)式决定出射方向的任意空间光线的衍射效率公式。坐标系仍选用图3，HOE光栅矢量置衍射光波传播矢量置，、再现光波传播矢量,[link widoczny dla zalogowanych]，、记录时物体光波矢量置。、记录时参考光波矢量都为空问任意方向。在此情况下设：一(42)P．妇一=(43)式中，＆：、分别为再现光波和衍射光波传播矢量厚度方向即z方向分量。垒息光学元件的光线追迹37并仍假设光栅条纹是随折射率或者同时随两者作正弦变化n。一n+n】·eos(KH·r)a。一a+a】·cos(置H·r)设HOE中总电场为A，那么其波动方程为：审A(r)+qA(r)一0式中：g=一2lab+2z卢Cexp(iKH·r)+exp(一HOE中总电场A为入射波电场A和衍射波电场A之和：A=A+A,[link widoczny dla zalogowanych]。=R。exp(一·r)+SoeZp(一将此式代入波动方程(46)中，经冗长的推导得：i置，·r)R。+(旦+旦+iJ)R，。+(__三±兰R一o(49)(R(-c当设：r=de．(50)(49)式与(37)式相同，由此看出：与r的作用只相差一角度因子,[link widoczny dla zalogowanych]，这是因为两种推导对出射方向假设不同引起的，可见比r的物理意义更明显。由此得只要对Kogelnik耦合波理沦中的参数按式(42)、(43)(50)作修正，耦合波理论所得的公式、结果可直接应用与修正后光线经HOE衍射时的衍射效率计算。6结束语本文作者利用以上推导的HOE光线迫迹的公式及算法编制了一能计算含复杂全息面及非球面并是偏心倾斜的光学系统的光学追迹优化程序。用该程序验算了使用美国ORA光学协会的光学设计／工程分析软件CODE--V设计的全息头盔原理样机和全息平显实验样机,[link widoczny dla zalogowanych]，验算结果完全相符，并对全息平显原设计光学系统的出瞳和光栏较小问题进行了扩大验算，得到好评。参考文献L陈晃明．全息光学设计．科学出版杜+lg842H．Koge|nlk-‘CoupledWaveTheoryforThickHologramGratings’+BellSystVo】．483H．M．史密斯．垒息记录材料．科学出版社．19844H．M．史密斯．垒息学原理．科学出版杜,[link widoczny dla zalogowanych]，19735王永昭．光学生息．机械工业出版社，l9816于美丈．光学生息受信息处理．国防工业出版杜，19847王永仲光学设计与微型计算机．国防科技大学出版社，19868虞祖良，金国藩．计算机制垒息图．清华大学出版杜、1984㈨三星㈤
More articles related to topics：

mbt schuhe auslaufmodelle 物流信息化必须用专业的方

[link widoczny dla zalogowanych]

[link widoczny dla zalogowanych]